摘要：氣體渦輪流量計量表流道壓力資訊由優(yōu)秀的流量計、流量儀生產(chǎn)報價廠家為您提供。1 渦輪流量計的基本結(jié)構(gòu)及工作原理 本文采用蒼南儀表廠的CNiM－TM系列80mm口徑氣體渦輪流量計作為研究對象，對其進行內(nèi)部流道的壓力損失數(shù)值模擬。 氣體渦輪流量計結(jié)構(gòu)示意圖如圖。更多的流量計廠家選型號價格報價歡迎您來電咨詢，下面是氣體渦輪流量計量表流道壓力文章詳情。

1 渦輪流量計的基本結(jié)構(gòu)及工作原理

本文采用蒼南儀表廠的CNiM－TM系列80mm口徑氣體渦輪流量計作為研究對象，對其進行內(nèi)部流道的壓力損失數(shù)值模擬。

氣體渦輪流量計結(jié)構(gòu)示意圖如圖1。氣體渦輪流量計實物如圖2，其中圖2（a）為渦輪流量計實物圖，圖2（b）為渦輪流量計機芯葉輪實物圖。

圖1 氣體渦輪流量計結(jié)構(gòu)圖

圖2 渦輪流量計及葉輪實物圖

氣體渦輪流量計的原理是，氣體流過流量計推動渦輪葉片旋轉(zhuǎn)，利用置于流體中的葉輪的旋轉(zhuǎn)角速度與流體流速成比例的關(guān)系，通過測量葉輪轉(zhuǎn)速來得到流體流速，進而得到管道內(nèi)的流量值。渦輪流量計輸出的脈沖頻率f與所測體積流量qv成正比，即

（1）

式（1）中：k—流量計的儀表系數(shù)。

根據(jù)運動定律可以寫出葉輪的運動方程為

（2）

式（2）中：J—葉輪的轉(zhuǎn)動慣量；t—時間；ω—葉輪的轉(zhuǎn)速；Tr—推動力矩；Trm—機械摩擦阻力矩；Trf—流動阻力矩；Tre—電磁阻力矩。

2 計算模型

2.1 數(shù)學(xué)模型

設(shè)定渦輪流量計數(shù)值模擬的工作介質(zhì)為空氣，流動處于湍流流動，數(shù)值模擬湍流模型采用Realizable K－ε模型，該模型適用于模擬計算旋轉(zhuǎn)流動、強逆壓梯度的邊界層流動、流動分離和二次流等，其模型方程表示為：

——各向流速平均值；a—聲速；μ—動力粘性系數(shù)；υ—運動粘性系數(shù)；K—湍流動能；ε—湍流耗散率；βT—膨脹系數(shù)；ωk—角速度；—時均轉(zhuǎn)動速率張量；如不考慮浮力影響Gb＝0，如流動不可壓縮，＝0，YM＝0。

2.2 流體區(qū)域網(wǎng)格劃分

使用Solidworks三維設(shè)計軟件依照實物尺寸對渦輪流量計各部件進行建模及組裝，簡化主軸、取壓孔和加油孔等對流體區(qū)域影響較小的部分。

先對機芯部分做布爾運算得到純流體區(qū)域，然后對葉輪外加包絡(luò)體形成旋轉(zhuǎn)區(qū)域，在機芯進出口前后均加上15倍機芯口徑的直管段，以保證進出口流動為充分發(fā)展湍流。

全部流體區(qū)域包括前后直管段、葉輪包絡(luò)體以及機芯部分的流體區(qū)域。用Gambit軟件對三維模型進行網(wǎng)格劃分，對流體區(qū)域中的小面和尖角等難以生成 網(wǎng)格的部分進行優(yōu)化和簡化處理，流體區(qū)域使用非結(jié)構(gòu)化混合網(wǎng)格，并對機芯流道內(nèi)葉輪等流動情況較復(fù)雜區(qū)域進行了局部加密，如圖3。其中圖3（a）為機芯流 體區(qū)域網(wǎng)格圖，圖3（b）為葉輪網(wǎng)格圖，整體網(wǎng)格總數(shù)量約230萬。

圖3 渦輪流量計流體區(qū)域網(wǎng)格圖

2.3 數(shù)值模擬仿真條件設(shè)置

數(shù)值計算時，為方便模擬結(jié)果與實驗結(jié)果的對比，環(huán)境溫度、濕度和壓力設(shè)置與實驗工況相同，流體介質(zhì)選擇空氣，空氣的密度ρ和動力粘度η根據(jù)Rasmussen提出的計算規(guī)程擬合推導(dǎo)出的簡化公式（5）和（6）計算獲得：

（6）

式（5）（6）中：T—溫度；P—壓力；H—濕度。

求解器采用分離、隱式、穩(wěn)態(tài)計算方法，湍流模型選擇Realizablek－ε湍流模型，壓力插值選擇Body force weighted格式，湍流動能、湍流耗散項和動量方程均采用二階迎風(fēng)格式離散，壓力與速度的耦合采用SIMPLEC算法求解，其余設(shè)置均采用 Fluent默認值。

計算區(qū)域管道入口采用速度入口邊界條件，速度方向垂直于入口直管段截面.出口邊界條件采用壓力出口。葉輪包絡(luò)體設(shè)置為動 流動區(qū)域，其余為靜流動區(qū)域，采用interface邊界條件作為分界面，對于旋轉(zhuǎn)部分和靜止部分之間的耦合采用多重參考坐標(biāo)模型（MRF）。葉輪采用滑 移邊界條件且相對于附近旋轉(zhuǎn)流體區(qū)域速度為零。葉輪轉(zhuǎn)速是通過使用FLUENT軟件中的TurboTopol－ogy與TurboReport功能，不 斷調(diào)整葉輪轉(zhuǎn)速，觀察葉輪轉(zhuǎn)速是否達到力矩平衡來確定的。

3 數(shù)值模擬結(jié)果分析

在流量計流量范圍內(nèi)選取了13m3/h、25m3/h、62.5m3/h、100m3/h、175m3/h、250m3/h這6個流量點進行同工況環(huán)境數(shù)值模擬，得到氣體渦輪流量計的內(nèi)部流場和壓力分布等數(shù)據(jù)。進口橫截面取于前整流器前10mm處，出口橫截面取于后導(dǎo)流體后10mm處。計算渦輪流量計進出口橫截面上的壓力差，即得到流量計的壓力損失。

圖4為流量與壓力損失之間的關(guān)系曲線，圖中實驗值是在工況條件下使用音速噴嘴法氣體流量標(biāo)準(zhǔn)裝置測得。

圖4 流量與壓力損失曲線圖

根據(jù)圖4中壓力損失隨流量的變化趨勢，可以將流量與壓力損失之間的關(guān)系擬合曲線為二次多項式，其表達式為

（7）

這與流量計的壓力損失計算公式（8）趨勢相符，均為二次函數(shù)，且數(shù)值模擬結(jié)果與實驗結(jié)果吻合得較好，說明渦輪流量計的內(nèi)部流場數(shù)值模擬方法及結(jié)果是可行且可靠的。流量計的壓力損失計算公式為

（8）

式（8）中：ΔP—壓力損失；α—壓力損失系數(shù)；υ—管道平均流速。

以流量Q＝250m3/h的數(shù)值模擬計算結(jié)果為例進行渦輪流量計內(nèi)部流場及壓力場的分析.圖5為 渦輪流量計軸向剖面靜壓分布圖.前導(dǎo)流器前后的壓力場分布較均勻且壓力梯度較小，在機芯殼體與葉輪支座連接凸臺處壓力有所增加，連接面后壓力又逐漸減小. 故認為流體流經(jīng)葉輪支座產(chǎn)生壓力損失的主要原因是連接處存在凸臺，導(dǎo)致流場出現(xiàn)較大變化，不能平滑過渡，建議將葉輪支座與機芯殼體的連接改為圓弧線型或流 線型。

觀察圖5和圖6，當(dāng)流體流經(jīng)葉輪從后導(dǎo)流器流出渦輪流量計時，壓力梯度變化明顯，存在負壓區(qū)域并造成很大的壓降，在后導(dǎo)流器凸臺及流量計出口處速度變化明顯，由于氣流通過后導(dǎo)流器后流道突擴，在后導(dǎo)流器背面形成明顯的低速渦區(qū)，產(chǎn)生了漩渦二次流。

圖5 流量計軸向剖面靜壓分布圖

圖6 流量計軸向剖面流線圖

結(jié)合圖7、圖8流量計軸向剖面和出口橫截面的總壓及速度分布圖，其速度分布與壓力分布相似，流量計流道內(nèi)速度分布較均勻 的區(qū)域其壓力梯度變化也較小，即流道內(nèi)速度的分布和變化與壓力損失大小相關(guān)。由流量計軸向剖面和出口橫截面的速度及壓力分布圖可以看出，流量計后導(dǎo)流器處 產(chǎn)生的漩渦二次流影響了出口橫截面處的速度及壓力分布，流體呈螺旋狀流動，故出口處速度及壓力較大區(qū)域均偏移向流體旋轉(zhuǎn)方向。

圖7 流量計軸向剖面和出口橫截面總壓分布圖

圖8 流量計軸向剖面和出口橫截面速度分布圖

流量計各部件的壓力損失隨流量變化的趨勢與流量計總壓力損失隨流量的變化趨勢相同，其擬合公式為系數(shù)不同的二次多項式。各部件的壓力損失與流量呈二次函數(shù)關(guān)系，隨著流量的增加，壓力損失顯著增加。

圖9 各部件的流量與壓力損失曲線圖

觀察圖10各部件壓力損失百分比圖，可見前整流器、前導(dǎo)流器和機芯殼體處的壓力損失很小，葉輪支座處壓力損失約占總壓力 損失的1/4。前整流器所占壓力損失比例在各流量點基本保持不變，前導(dǎo)流器和機芯殼體處的壓力損失隨流量的增加其比例略有降低，葉輪支座處壓力損失隨流量 的增加其比例略有增加，但總體上受流量影響不大。葉輪處的壓力損失隨流量從13m3/h增加至250m3/h， 其比例從15.88%降至8.71%，降幅明顯.后導(dǎo)流器處的壓力損失占總壓力損失的大半，隨著流量從13m3/h增加至250m3/h其壓力損失比例由 43.77%升至55.83%，增幅明顯?？傊?，后導(dǎo)流器、葉輪支座和葉輪是流體流經(jīng)渦輪流量計產(chǎn)生壓力損失的主要影響部件，可通過優(yōu)化其結(jié)構(gòu)以降低渦輪 流量計的總壓力損失。

圖10 各部件壓力損失百分比圖

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